フランス中央部にあるナンセの長波長電波天文台の観測データから木星の内側衛星の動きと電波放射の関係が分かってきたようです。強力な磁界を横切るんだから衛星に電気が流れるくらいは当たり前。電波も出します。以下、機械翻訳。
衛星 － 木星 － 相互作用（特にガニメデ）からの電波放射
要約
ナンセ デカ゚メートル アレイによる木星の２６年の観察のデータベースを分析して、我々は イオ による発生 － 他の ガリレオ衛星と アマルテアの軌道のフェーズの機能としての独立した放射 － を調査します。 我々は明瞭にガニメデによって誘発された放射を確認して、そして CML での発生とガニメデ位相と経度のそれらの間隔を描写します。 我々は同じく放射のヒントが エウロパ によってそして、驚くべきことに、 アマルテア によって誘発されているのを見いだします。 署名のカリスト － 誘発された放射 － はいっそう希薄です。
１導入
イオ － 木星 磁場でイオ の アルフベン 相互作用に起因する木星 デカメートル 電波放射が１９６４年から知られています［ビッグ、１９６４］。 本質的な磁場を所有するガニメデのために、相互作用が 木星の磁場［ Kivelson およびその他、２００４］との再接続に帰せられると信じられるのに対して、類似の相互作用が エウロパと一緒に起きると疑われます。 上の相互作用に帰せられる電子加速の署名が木星［クラークおよびその他、２００２］の上に イオ 、ガニメデと エウロパ の磁気の足跡から紫外線の放射のかたちで検出されました。 電波 － 磁気の拡大法則が統一されたフレーム［ Zarka 、２００７年；２０１７年］で衛星 － 惑星と太陽風 － 磁気圏相互作用のエネルギー論を数量化するために提案されました。 木星の磁場（ただ衛星 － によって引き起こされた電波放射と呼ばれる今後）で電波放射が イオ 以外の衛星によって誘発されるのを見つけることはもっと良くこれらの相互作用を特徴づけることに不可欠である、そして電波 － 磁気の拡大法則ために自信を持ってそれを推定する順調な恒星 － 系外惑星相互作用をテストして、そして制限してください。 衛星 － によって引き起こされた電波放射の初期の捜索が否定的な結果［ Dulk 、１９６７；カイザーとアレクサンダー、１９７３；聖 Cyr 、１９８５］をもたらしました。 ボイジャー［ヒギンス、２００７］、ガリレオ［ Menietti およびその他、１９９８；２００１］とカッシーニ［ Hospodarsky およびその他、２００１］観察に基づいたいっそう最近の捜索が エウロパ とカリストにガニメデに関しては説得力があって、そしていっそうボーダーラインの衛星 － によって引き起こされた電波放射の存在の統計上のヒントを提供しました。 ガニメデの影響力の署名は３.２から５.６ MHz. で２年にわたって範囲で記録されたガリレオ PWS データで見いだされました。 使われたテクニックは木星の デカメートル波の放射に対する イオ の影響を見いだすためにビッグ［１９６４年］によって適用されてそれに類似していました：電波放射の入念にまとめあげられた発生が少数の度合いの考慮された衛星の軌道の位相の範囲で築かれる（観察者から見られるように、衛星のより良い合から反時計回りに数えました － 参照: 図１）. 電波放射に対する衛星の影響が軌道の段階で非ユニフォームの分配をもたらします。
図１：観察者の中央 Meridian 経度（CML）の、そして段階Φの鮮明度がとどまりました、そして経度Λが 木星の衛星について位置しました。 与えられるべき分が「アクティブな」フィールドラインを発散している衛星、電波 － によっての 木星の磁場の アルフベン 心の動揺の普及へです（段階Φについてそして経度Λ a) δエーカー主要なアングルによって瞬間的な衛星フィールドラインから変えられるかもしれません.
この主要な角はプラズマ トーラス ［ヘスおよびその他、２０１０］のプレゼンスのために イオ のためにおよそ１０度です、そしてそれは他の衛星のために非常に小さいことを予想されます。 Marques およびその他から改造されます。 ［２０１７］。
２ イオ
Io のために、この非ユニフォームの分配は２つの特定の段階において目立つ山頂の形態をとります（９５度 - そして２４０度 － 図 2b）。 木星のデカメートル波の放射のデータベースの最近の建設と分析はナンセ Decameter アレイによる２６年の観察に関して － ４０ MHz の限界［ Boischot およびその他、１９８０；ラミーおよびその他、２０１７］が Io の素晴らしい、そして同種の性格付けをもたらしました － 誘発された１０での（NDA）と Io を発見しました － 独立した排気［ Marques およびその他、２０１７］。 それはその Io であると思われました － 誘発された排気が Io － 独立した排気 － のために、４.６％に対して、５.９％の割で検出されます。 Io － の発生排気を誘発して、事象蓋然性である場合は、これらの排気が非常に明らかに図で現われるほど高いです － ［ Marques およびその他、２０１７］で定義されるように － ２つの座標（参照: 図 2a）：Φ Io （上記の記述された Io 段階）と CML （中央の Meridian 経度 ＝ 観察者の Jovicentric 経度）に対してたくらまれる. （CML 、Φ Io）の限定された地域がように見える、Ａ、Ｂ、Ｃ、Ｄというラベルをはられて、そして、図３で例証されるように、ラジオが Io の引きつける不安定の（北の、そして南の）足跡両方において西洋（Ｂ、Ｄ）からの遠い観察者あるいは木星の東（Ａ、Ｃ）手足によって見られたチューブを発散している前方へうつろな円錐形の板を購入する（とき・から・につれて・ように）、解釈された（実際に Io 、ラジオのケース － 発散することあるいは － － でチューブが少しそうであるアクティブな不安定が瞬間的な Io 不安定チューブから移行しました － 参照: 図１）. この解釈はそれ、 Io の経度に対していつが構想を練ったかがすべての「Io」地域から（図１で定義された） Io 、発生をΛする事実から生じる（CML 、Φ Io）Λ Io （フィギュア 2c）の一つの広い地域の平らなギャザー. 情報提供者が嘘をつく半球は、ここでさらに論じられないで、排気（北部からの右手、南部からの左手）の巡回の分極化の感覚から主に識別されることができます。 ａ’というレッテルがはられた副地域、１インチとｂ’が Marques およびその他に論じられます。 ［２０１７］そしてこのペーパーのスコープを越えてあります。
図２： (a) 木星の decametric ラジオ排気の Occurrence 蓋然性が５ - ×５ - 大箱で、 CML とΦ Io の機能として、１９９０以上 － NDA を持っている２０１５ － を発見しました。 Io － 誘発された排気が白い箱（（彼・それ）らの事象蓋然性があるところ - １０％）の中に集中します。 Io － 独立した排気は CML のみに依存する広いバンドです。 (b) Φ Io に対してのただ、 (a) CML 以上の統合に起因する Occurrence 蓋然性. 右のスケールはその平均（点線）と比較してその標準偏差のユニットにあります。 (c) Io － Λ Io ＝ CML ＋ １８０の機能 - ? Φ Io としてだけの誘発された排気 － の Occurrence 蓋然性.
発生が Io - Ｂ地域の中心において９４％（すなわちほとんど永久の排気）に達します。
図 2a に重ねられた白い箱は Io － 誘発された排気 － の事象蓋然性が（そのために）ある観察の幾何学的パターンを示します - １０％（５ - ×5 - 大箱で）。 これらのボックスは木星観察を計画するために使われることができます、そして（彼・それ）らのコーディネートは NDA ウェブサイト (https://www.obs-nancay.fr/-Le-reseau-decametrique-.html) の上に見いだされることができます。 CML で制約されているが、Φ Io から独立している排気発生の広いバンドは図 2a で著名であり得ます。 分極化が考慮に入れられる時、４つのこのようなバンド － － がそうであり得る CML で部分的に重なり合うことが識別されます（Marques およびその他の表５を見てください。 ［２０１７］）、時に排気の湾曲によって開示されるように（彼・それ）らの巡回の分極化によっての非 Io - Ｄと（彼・それ）らの起源の Jovian 手足に非 Io - Ａというレッテルがはられた Io （すなわち auroral 起源について、あるいは他の人工衛星によって誘発されました）の decametric ラジオ排気無所属に対応する － 周波数飛行機（Marques およびその他に図３と詳細を見ます. ［２０１７］）。
図３：幾何学と命名法（Ａ・・・D) Io について、そしてｔカ氏 － 度飛行機の中の非 Io 排気と対応する弧の形。 源が木星の手足の近くであるときだけ、排気は表示された円錐形のシートに沿って生産されていて、そしてそれで観察可能です。 ヘスおよびその他に説明されるように、 duskside （東）情報提供者が vertex － 遅い弧 － を産み出すのに対して、 Dawnside （西）情報提供者は vertex － 早い弧 － を産み出します。 ［２０１４］。 Io に接続した磁場ラインは－－フィールドラインを発して－－能動態、ラジオとしてスケッチされます、しかし実際に活発なフィールド列は瞬間的な Io フィールドラインをいくつかの度でリードします（図１参照）。 Marques およびその他から改造されます。 ［２０１７］。
衛星 － 木星 － 相互作用（特にガニメデ）からの電波放射
要約
ナンセ デカ゚メートル アレイによる木星の２６年の観察のデータベースを分析して、我々は イオ による発生 － 他の ガリレオ衛星と アマルテアの軌道のフェーズの機能としての独立した放射 － を調査します。 我々は明瞭にガニメデによって誘発された放射を確認して、そして CML での発生とガニメデ位相と経度のそれらの間隔を描写します。 我々は同じく放射のヒントが エウロパ によってそして、驚くべきことに、 アマルテア によって誘発されているのを見いだします。 署名のカリスト － 誘発された放射 － はいっそう希薄です。
１導入
イオ － 木星 磁場でイオ の アルフベン 相互作用に起因する木星 デカメートル 電波放射が１９６４年から知られています［ビッグ、１９６４］。 本質的な磁場を所有するガニメデのために、相互作用が 木星の磁場［ Kivelson およびその他、２００４］との再接続に帰せられると信じられるのに対して、類似の相互作用が エウロパと一緒に起きると疑われます。 上の相互作用に帰せられる電子加速の署名が木星［クラークおよびその他、２００２］の上に イオ 、ガニメデと エウロパ の磁気の足跡から紫外線の放射のかたちで検出されました。 電波 － 磁気の拡大法則が統一されたフレーム［ Zarka 、２００７年；２０１７年］で衛星 － 惑星と太陽風 － 磁気圏相互作用のエネルギー論を数量化するために提案されました。 木星の磁場（ただ衛星 － によって引き起こされた電波放射と呼ばれる今後）で電波放射が イオ 以外の衛星によって誘発されるのを見つけることはもっと良くこれらの相互作用を特徴づけることに不可欠である、そして電波 － 磁気の拡大法則ために自信を持ってそれを推定する順調な恒星 － 系外惑星相互作用をテストして、そして制限してください。 衛星 － によって引き起こされた電波放射の初期の捜索が否定的な結果［ Dulk 、１９６７；カイザーとアレクサンダー、１９７３；聖 Cyr 、１９８５］をもたらしました。 ボイジャー［ヒギンス、２００７］、ガリレオ［ Menietti およびその他、１９９８；２００１］とカッシーニ［ Hospodarsky およびその他、２００１］観察に基づいたいっそう最近の捜索が エウロパ とカリストにガニメデに関しては説得力があって、そしていっそうボーダーラインの衛星 － によって引き起こされた電波放射の存在の統計上のヒントを提供しました。 ガニメデの影響力の署名は３.２から５.６ MHz. で２年にわたって範囲で記録されたガリレオ PWS データで見いだされました。 使われたテクニックは木星の デカメートル波の放射に対する イオ の影響を見いだすためにビッグ［１９６４年］によって適用されてそれに類似していました：電波放射の入念にまとめあげられた発生が少数の度合いの考慮された衛星の軌道の位相の範囲で築かれる（観察者から見られるように、衛星のより良い合から反時計回りに数えました － 参照: 図１）. 電波放射に対する衛星の影響が軌道の段階で非ユニフォームの分配をもたらします。
図１：観察者の中央 Meridian 経度（CML）の、そして段階Φの鮮明度がとどまりました、そして経度Λが 木星の衛星について位置しました。 与えられるべき分が「アクティブな」フィールドラインを発散している衛星、電波 － によっての 木星の磁場の アルフベン 心の動揺の普及へです（段階Φについてそして経度Λ a) δエーカー主要なアングルによって瞬間的な衛星フィールドラインから変えられるかもしれません.
この主要な角はプラズマ トーラス ［ヘスおよびその他、２０１０］のプレゼンスのために イオ のためにおよそ１０度です、そしてそれは他の衛星のために非常に小さいことを予想されます。 Marques およびその他から改造されます。 ［２０１７］。
２ イオ
Io のために、この非ユニフォームの分配は２つの特定の段階において目立つ山頂の形態をとります（９５度 - そして２４０度 － 図 2b）。 木星のデカメートル波の放射のデータベースの最近の建設と分析はナンセ Decameter アレイによる２６年の観察に関して － ４０ MHz の限界［ Boischot およびその他、１９８０；ラミーおよびその他、２０１７］が Io の素晴らしい、そして同種の性格付けをもたらしました － 誘発された１０での（NDA）と Io を発見しました － 独立した排気［ Marques およびその他、２０１７］。 それはその Io であると思われました － 誘発された排気が Io － 独立した排気 － のために、４.６％に対して、５.９％の割で検出されます。 Io － の発生排気を誘発して、事象蓋然性である場合は、これらの排気が非常に明らかに図で現われるほど高いです － ［ Marques およびその他、２０１７］で定義されるように － ２つの座標（参照: 図 2a）：Φ Io （上記の記述された Io 段階）と CML （中央の Meridian 経度 ＝ 観察者の Jovicentric 経度）に対してたくらまれる. （CML 、Φ Io）の限定された地域がように見える、Ａ、Ｂ、Ｃ、Ｄというラベルをはられて、そして、図３で例証されるように、ラジオが Io の引きつける不安定の（北の、そして南の）足跡両方において西洋（Ｂ、Ｄ）からの遠い観察者あるいは木星の東（Ａ、Ｃ）手足によって見られたチューブを発散している前方へうつろな円錐形の板を購入する（とき・から・につれて・ように）、解釈された（実際に Io 、ラジオのケース － 発散することあるいは － － でチューブが少しそうであるアクティブな不安定が瞬間的な Io 不安定チューブから移行しました － 参照: 図１）. この解釈はそれ、 Io の経度に対していつが構想を練ったかがすべての「Io」地域から（図１で定義された） Io 、発生をΛする事実から生じる（CML 、Φ Io）Λ Io （フィギュア 2c）の一つの広い地域の平らなギャザー. 情報提供者が嘘をつく半球は、ここでさらに論じられないで、排気（北部からの右手、南部からの左手）の巡回の分極化の感覚から主に識別されることができます。 ａ’というレッテルがはられた副地域、１インチとｂ’が Marques およびその他に論じられます。 ［２０１７］そしてこのペーパーのスコープを越えてあります。
図２： (a) 木星の decametric ラジオ排気の Occurrence 蓋然性が５ - ×５ - 大箱で、 CML とΦ Io の機能として、１９９０以上 － NDA を持っている２０１５ － を発見しました。 Io － 誘発された排気が白い箱（（彼・それ）らの事象蓋然性があるところ - １０％）の中に集中します。 Io － 独立した排気は CML のみに依存する広いバンドです。 (b) Φ Io に対してのただ、 (a) CML 以上の統合に起因する Occurrence 蓋然性. 右のスケールはその平均（点線）と比較してその標準偏差のユニットにあります。 (c) Io － Λ Io ＝ CML ＋ １８０の機能 - ? Φ Io としてだけの誘発された排気 － の Occurrence 蓋然性.
発生が Io - Ｂ地域の中心において９４％（すなわちほとんど永久の排気）に達します。
図 2a に重ねられた白い箱は Io － 誘発された排気 － の事象蓋然性が（そのために）ある観察の幾何学的パターンを示します - １０％（５ - ×5 - 大箱で）。 これらのボックスは木星観察を計画するために使われることができます、そして（彼・それ）らのコーディネートは NDA ウェブサイト (https://www.obs-nancay.fr/-Le-reseau-decametrique-.html) の上に見いだされることができます。 CML で制約されているが、Φ Io から独立している排気発生の広いバンドは図 2a で著名であり得ます。 分極化が考慮に入れられる時、４つのこのようなバンド － － がそうであり得る CML で部分的に重なり合うことが識別されます（Marques およびその他の表５を見てください。 ［２０１７］）、時に排気の湾曲によって開示されるように（彼・それ）らの巡回の分極化によっての非 Io - Ｄと（彼・それ）らの起源の Jovian 手足に非 Io - Ａというレッテルがはられた Io （すなわち auroral 起源について、あるいは他の人工衛星によって誘発されました）の decametric ラジオ排気無所属に対応する － 周波数飛行機（Marques およびその他に図３と詳細を見ます. ［２０１７］）。
図３：幾何学と命名法（Ａ・・・D) Io について、そしてｔカ氏 － 度飛行機の中の非 Io 排気と対応する弧の形。 源が木星の手足の近くであるときだけ、排気は表示された円錐形のシートに沿って生産されていて、そしてそれで観察可能です。 ヘスおよびその他に説明されるように、 duskside （東）情報提供者が vertex － 遅い弧 － を産み出すのに対して、 Dawnside （西）情報提供者は vertex － 早い弧 － を産み出します。 ［２０１４］。 Io に接続した磁場ラインは－－フィールドラインを発して－－能動態、ラジオとしてスケッチされます、しかし実際に活発なフィールド列は瞬間的な Io フィールドラインをいくつかの度でリードします（図１参照）。 Marques およびその他から改造されます。 ［２０１７］。
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