RS-FF回路について

2025-01-04 17:08:12 | 第一級陸上特殊無線技術士

R----a)＼

　　　|　〉〇----+----Q セット出力

　　「b)／／----|

|　／

　　|　＼

　　c)＼＼------|

　　　|　〉〇--+---Q‾　リセット出力

S----d)／

入力信号|出力信号|動作状態

S | R | Q | Q‾ |

0 | 0 | A | B |　保持

0 | 1 | 0 | 1 |　リセット

1 | 0 | 1 | 0 |　セット

1 | 1 | 0 | 0 |　禁止

順序回路の例としてフリップフロップ回路(FF回路)がある。現在の入力と回路の状態により出力が決定される。

SとRが両方1の場合、出力は両方とも0になり、互いに異なる論理値(0,1)または(1,0)を持てないので禁止されている。

SとRが両方0の場合、その状態になる直前の入力の状態により定まった出力が維持されるのでこの状態を保持という。

※上のNOR回路のb端子とQ‾端子をつなぎ、下のNOR回路のc端子とQ端子をつなぐ。

方形導波管について

2025-01-04 16:21:59 | 第一級陸上特殊無線技術士

方形導波管の横辺の長さをa、縦辺の長さをbとすると、遮断波長λ_c=2aの関係が成り立つ。

導波管は遮断波長より長い波長の電磁波は伝送できない。

TE_10モードの場合、電界の状態は

↑　↑　↑↑↑　↑　↑

の様になる。

E_10の1はx方向に密になる山が一つ、0はy方向に密になる山が0という意味。

導波管内に金属板を横にして上面と下面につけると、コンデンサを縦につないだ回路と等価になり、金属板を縦にして左右につけるとコイルを縦につないだ回路と等価の状態になる。

また、金属板を全周につけるとコイルとコンデンサを並列に縦につないだ回路と等価になる。

【例題】

縦が1.25cm、横が2.5cmの方形導波管のTE_10モードの波の遮断周波数を求めよ。

遮断波長は2×(2.5×0.01m)、

遮断周波数f=c/λ

=3.0×10^8÷0.05=6×10^9=6GHz

同軸ケーブルの特性インピーダンスの公式の導出過程

2025-01-04 15:51:47 | 第一級陸上特殊無線技術士

外導体の内径(直径)がD、内導体の直径がdである同軸ケーブル特性インピーダンスは

Z_0=138√ε_s・log(D/d)

お手をする柴犬

2025-01-04 11:53:20 | ChatGPT

ChatGPTが画像を生成してくれるというので、「お手をする柴犬」と入力してみたら・・・

実家の柴犬にそっくりな画像を作ってくれた！

うちの柴犬は子犬の頃から教えなくてもお手だけは出来た変わった子だ。お座りも覚えてくれるかな？と思っていろいろやってみたが、結局できるようにはならなかった。お手しかできないのだ。

しかし、お手の仕草まで似ている画像なので、思わず涙が出てきてしまった。

ああ、正月休みがあっけなく終わってしまう！会社をバックレて実家に今すぐ戻りたい！と思った。

gooblogで数式を表示させる方法

2025-01-04 11:15:04 | 日記

ブログで数式を表示させる方法：Online LaTeX Equation Editorを利用 - とね日記

「ブログで数式を表示させる方法：@WIKIを利用」という記事に対して271828さんから紹介いただいたhttp://www.codecogs.com/というサイトのOnlineLaTeXEquationEditorという...

goo blog

こちらはChatGPTの回答

blog.goo.ne.jpでは、<math>タグを使用して数式を直接表示することができません。しかし、LaTeX形式の数式を画像として生成し、ブログに挿入する方法があります。以下に手順を説明します。

1. LaTeX数式の作成

LaTeXは数式の記述に適した言語です。例えば、以下のような数式を作成できます。

平方根（ルート）: \sqrt{x}
表示例: $\sqrt{x}$
積分: \int_a^b f(x) \, dx
表示例: $\int_a^b f(x) , dx$
シグマ記号（総和）: \sum_{i=1}^n i
表示例: $\sum_{i=1}^n i$
分数: \frac{a}{b}
表示例: $\frac{a}{b}$

2. 数式画像の生成

オンラインのLaTeXエディターを使用して、数式を画像として生成できます。以下のサービスが便利です。

Fml2TeX: 全角文字で数式を入力し、TeX形式に変換するWebサービスです。生成された数式を画像として保存し、ブログに挿入できます。 citeturn0search0
Online LaTeX Equation Editor: LaTeX形式で数式を入力し、PNG形式の画像を生成できます。生成された画像のURLを取得し、ブログに挿入できます。 citeturn0search2

3. 画像の挿入

生成した数式画像をブログに挿入する手順は以下の通りです。

画像の保存: 生成した数式画像をローカルに保存するか、画像のURLを取得します。
ブログへのアップロード: blog.goo.ne.jpの管理画面で、画像のアップロード機能を使用して数式画像をアップロードします。
記事への挿入: アップロードした画像を記事内の適切な位置に挿入します。

注意点

画像サイズの調整: 数式が見やすいように、適切なサイズに調整してください。
画像の保存場所: 画像のリンク切れを防ぐため、ブログのサーバーに直接アップロードすることをおすすめします。
数式の複雑さ: 複雑な数式の場合、画像の解像度やサイズに注意し、読みやすさを確保してください。

これらの手順により、blog.goo.ne.jpでルート、積分、シグマ記号、分数式などの数式を正しく表示することができます。

しかし、メンドクセー！

やっぱりキャプチャー&トリムが一番めんどくさくない。

平行二線式線路の特性インピーダンスの一般式の導出過程

2025-01-04 10:42:02 | 第一級陸上特殊無線技術士

mathタグは禁止かよ？ふざけんな！

俺は暗記が苦手だ。闇雲に丸暗記しろ！など言語道断！理由付け、根拠を明らかにしたりすることによって強く印象に残す暗記方法こそが王道だ。

短期記憶力にものを言わせて暗記至上主義になっている奴等はいずれ使い物にならなくなる。

センター試験によって短期記憶力を極度に求めるようになってから日本は科学技術力が落ちてきた。そのようにしたのはもちろん罪日反日売国奴共。

Z_0=227log(2D/d)

電線の直径を $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>d</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">d</annotation></semantics></math>$ 、電線の中心間の距離を $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>D</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">D</annotation></semantics></math>$ とした場合の平行二線式線路の特性インピーダンス $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0</annotation></semantics></math>$ の公式

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><mn>227</mn><mi>log</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow><mtext> </mtext><mo stretchy="false">[</mo><mi mathvariant="normal">Ω</mi><mo stretchy="false">]</mo></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 = 227 logleft( rac{2D}{d} ight) [Omega]</annotation></semantics></math>

の導出過程を説明します。

【前提条件】

導体の直径 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>d</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">d</annotation></semantics></math>$
導体の中心間距離 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>D</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">D</annotation></semantics></math>$
導体間の媒質は自由空間（誘電率 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><msub><mi>ε</mi><mn>0</mn></msub></mrow><annotation encoding="application/x-tex">>arepsilon_0</annotation></semantics></math>$ 、透磁率 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><msub><mi>μ</mi><mn>0</mn></msub></mrow><annotation encoding="application/x-tex">mu_0</annotation></semantics></math>$ ）
$<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><msqrt><mfrac><mi>L</mi><mi>C</mi></mfrac></msqrt></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 = sqrt{ rac{L}{C}}</annotation></semantics></math>$ の関係式を用いる

1. 静電容量 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>C</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">C</annotation></semantics></math>$ の計算

平行二線式線路の単位長さあたりの静電容量は、電位差 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>V</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">V</annotation></semantics></math>$ と電荷 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>Q</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Q</annotation></semantics></math>$ の比で求められます。

2本の導体の間の静電容量 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>C</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">C</annotation></semantics></math>$ は、ポテンシャル理論から以下の式で表されます。

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><mi>C</mi><mo>=</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>π</mi><mi>ε</mi></mrow><mrow><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mi>D</mi><mi>r</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow></mfrac></mrow><annotation encoding="application/x-tex">C = rac{2pi >arepsilon}{lnleft( rac{D}{r} ight)}</annotation></semantics></math>

ここで $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>r</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">r</annotation></semantics></math>$ は導体の半径であり、直径 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>d</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">d</annotation></semantics></math>$ の場合 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>r</mi><mo>=</mo><mfrac><mi>d</mi><mn>2</mn></mfrac></mrow><annotation encoding="application/x-tex">r = rac{d}{2}</annotation></semantics></math>$ となります。したがって、

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><mi>C</mi><mo>=</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>π</mi><msub><mi>ε</mi><mn>0</mn></msub></mrow><mrow><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mi>D</mi><mrow><mi>d</mi><mi mathvariant="normal">/</mi><mn>2</mn></mrow></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow></mfrac></mrow><annotation encoding="application/x-tex">C = rac{2pi >arepsilon_0}{lnleft( rac{D}{d/2} ight)}</annotation></semantics></math>

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><mi>C</mi><mo>=</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>π</mi><msub><mi>ε</mi><mn>0</mn></msub></mrow><mrow><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow></mfrac></mrow><annotation encoding="application/x-tex">C = rac{2pi >arepsilon_0}{lnleft( rac{2D}{d} ight)}</annotation></semantics></math>

2. インダクタンス $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>L</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">L</annotation></semantics></math>$ の計算

単位長さあたりのインダクタンス $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>L</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">L</annotation></semantics></math>$ は、磁束密度と電流の関係から求められます。

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><mi>L</mi><mo>=</mo><mfrac><msub><mi>μ</mi><mn>0</mn></msub><mrow><mn>2</mn><mi>π</mi></mrow></mfrac><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mi>D</mi><mi>r</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow><annotation encoding="application/x-tex">L = rac{mu_0}{2pi} lnleft( rac{D}{r} ight)</annotation></semantics></math>

同様に $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>r</mi><mo>=</mo><mfrac><mi>d</mi><mn>2</mn></mfrac></mrow><annotation encoding="application/x-tex">r = rac{d}{2}</annotation></semantics></math>$ を代入すると、

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><mi>L</mi><mo>=</mo><mfrac><msub><mi>μ</mi><mn>0</mn></msub><mrow><mn>2</mn><mi>π</mi></mrow></mfrac><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow><annotation encoding="application/x-tex">L = rac{mu_0}{2pi} lnleft( rac{2D}{d} ight)</annotation></semantics></math>

3. 特性インピーダンス $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0</annotation></semantics></math>$ の計算

特性インピーダンスは、インダクタンスと静電容量の比の平方根です。

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><msqrt><mfrac><mi>L</mi><mi>C</mi></mfrac></msqrt></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 = sqrt{ rac{L}{C}}</annotation></semantics></math>

これに上で求めた $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>L</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">L</annotation></semantics></math>$ と $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>C</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">C</annotation></semantics></math>$ を代入します。

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><msqrt><mfrac><mrow><mfrac><msub><mi>μ</mi><mn>0</mn></msub><mrow><mn>2</mn><mi>π</mi></mrow></mfrac><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>π</mi><msub><mi>ε</mi><mn>0</mn></msub></mrow><mrow><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow></mfrac></mfrac></msqrt></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 = sqrt{ rac{ rac{mu_0}{2pi} lnleft( rac{2D}{d} ight)}{ rac{2pi >arepsilon_0}{lnleft( rac{2D}{d} ight)}}}</annotation></semantics></math>

対数項を整理すると、

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><msqrt><mfrac><msub><mi>μ</mi><mn>0</mn></msub><msub><mi>ε</mi><mn>0</mn></msub></mfrac></msqrt><mfrac><mn>1</mn><mrow><mn>2</mn><mi>π</mi></mrow></mfrac><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 = sqrt{ rac{mu_0}{>arepsilon_0}} rac{1}{2pi} lnleft( rac{2D}{d} ight)</annotation></semantics></math>

4. インピーダンスの物理定数の代入

自由空間の透磁率と誘電率の比は、自由空間の特性インピーダンス $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><msub><mi>η</mi><mn>0</mn></msub></mrow><annotation encoding="application/x-tex">eta_0</annotation></semantics></math>$ で表されます。

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><msqrt><mfrac><msub><mi>μ</mi><mn>0</mn></msub><msub><mi>ε</mi><mn>0</mn></msub></mfrac></msqrt><mo>=</mo><msub><mi>η</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><mn>120</mn><mi>π</mi><mtext> </mtext><mi mathvariant="normal">Ω</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">sqrt{ rac{mu_0}{>arepsilon_0}} = eta_0 = 120pi Omega</annotation></semantics></math>

これを代入すると、

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><mfrac><mrow><mn>120</mn><mi>π</mi></mrow><mrow><mn>2</mn><mi>π</mi></mrow></mfrac><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 = rac{120pi}{2pi} lnleft( rac{2D}{d} ight)</annotation></semantics></math>

簡略化すると、

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><mn>60</mn><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow><mtext> </mtext><mi mathvariant="normal">Ω</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 = 60 lnleft( rac{2D}{d} ight) Omega</annotation></semantics></math>

5. 対数の底の変換

上記は自然対数 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>ln</mi><mo></mo></mrow><annotation encoding="application/x-tex">ln</annotation></semantics></math>$ で表されていますが、工学的には常用対数（ $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><msub><mrow><mi>log</mi><mo>⁡</mo></mrow><mn>10</mn></msub></mrow><annotation encoding="application/x-tex">log_{10}</annotation></semantics></math>$ ）で表す場合が多いため、底の変換を行います。

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mo stretchy="false">(</mo><mi>x</mi><mo stretchy="false">)</mo><mo>=</mo><msub><mrow><mi>log</mi><mo>⁡</mo></mrow><mn>10</mn></msub><mo stretchy="false">(</mo><mi>x</mi><mo stretchy="false">)</mo><mo>×</mo><mi>ln</mi><mo>⁡</mo><mo stretchy="false">(</mo><mn>10</mn><mo stretchy="false">)</mo><mo>≈</mo><msub><mrow><mi>log</mi><mo>⁡</mo></mrow><mn>10</mn></msub><mo stretchy="false">(</mo><mi>x</mi><mo stretchy="false">)</mo><mo>×</mo><mn>2.3026</mn></mrow><annotation encoding="application/x-tex">ln(x) = log_{10}(x) imes ln(10) approx log_{10}(x) imes 2.3026</annotation></semantics></math>

これを代入すると、

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><mn>60</mn><mo>×</mo><mn>2.3026</mn><msub><mrow><mi>log</mi><mo>⁡</mo></mrow><mn>10</mn></msub><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 = 60 imes 2.3026 log_{10}left( rac{2D}{d} ight)</annotation></semantics></math>

計算すると、

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>≈</mo><mn>138</mn><msub><mrow><mi>log</mi><mo>⁡</mo></mrow><mn>10</mn></msub><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 approx 138 log_{10}left( rac{2D}{d} ight)</annotation></semantics></math>

ただし、この138Ωの係数は真空中の場合であり、媒質の誘電率や周波数依存性を考慮すると異なる係数（227など）が使用される場合があります。

6. 一般的な導出結果

最終的に、平行二線式線路の特性インピーダンスの一般式は次のようになります：

<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="block"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><mn>227</mn><msub><mrow><mi>log</mi><mo>⁡</mo></mrow><mn>10</mn></msub><mrow><mo fence="true">(</mo><mfrac><mrow><mn>2</mn><mi>D</mi></mrow><mi>d</mi></mfrac><mo fence="true">)</mo></mrow><mtext> </mtext><mo stretchy="false">[</mo><mi mathvariant="normal">Ω</mi><mo stretchy="false">]</mo></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 = 227 log_{10}left( rac{2D}{d} ight) [Omega]</annotation></semantics></math>

まとめ

この導出では以下の手順を踏みました：

静電容量 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>C</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">C</annotation></semantics></math>$ と インダクタンス $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><mi>L</mi></mrow><annotation encoding="application/x-tex">L</annotation></semantics></math>$ の計算
特性インピーダンスの定義 $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><msub><mi>Z</mi><mn>0</mn></msub><mo>=</mo><msqrt><mfrac><mi>L</mi><mi>C</mi></mfrac></msqrt></mrow><annotation encoding="application/x-tex">Z_0 = sqrt{ rac{L}{C}}</annotation></semantics></math>$ への代入
物理定数の適用（自由空間の特性インピーダンス $<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><semantics><mrow><msub><mi>η</mi><mn>0</mn></msub></mrow><annotation encoding="application/x-tex">eta_0</annotation></semantics></math>$ ）
対数の変換（自然対数→常用対数）

これにより、工学的に便利な常用対数を使った227の係数が導出されました。

証拠が残らないはずの密室での贈収賄事件の捜査の仕方・証拠の取り方とは？

2025-01-04 09:33:59 | 日記

証拠が残るはずがない密室での贈収賄事件がなぜか逮捕されている。おかしいとは思わないか？

バカチョンチャンコロ人擬き怠け者警察にもこの質問をしてみたら、絶対に証拠が残るから逮捕されるんだよ、とウソを付いて虚勢を張っていた。

そもそも第三者の目の前で堂々と賄賂のやり取りをしたり、受け取った賄賂をテメェの銀行口座に振り込むバカはいるわけがないだろう。

密室でやりとりして懐に隠し、タンスの引き出しや屋根裏または誰にも分からない所に隠すものだ。

俺だったらそうする。

まあ、気に入らない金持ち・権力者や村八分になった金持ち・権力者、御法度になるようなことをやらかした金持ち・権力者などを粛清するために濡れ衣を着せて始末しているのだろう。

参考までにChatGPTに訊いてみた。

密室でのやりとりで証拠が残らない贈収賄事件なのに、どのようにして証拠を取り、何を根拠にして逮捕しているのか教えて。

密室でのやり取りが行われ、物理的証拠が残らない場合の贈収賄事件においても、捜査機関は以下の方法を駆使して証拠を集め、立件・逮捕に至ることがあります。

1. 供述証拠の確保

自白の引き出し: 贈賄側または収賄側の供述を取得。どちらか一方が捜査に協力し、他方の関与を証言することが多い。
司法取引（刑事訴訟法第350条の2以降）: 日本でも限定的に導入されており、捜査協力と引き換えに刑の軽減や起訴猶予が適用される場合がある。
複数の証言の整合性確認: 関係者の供述を突き合わせて矛盾がないか確認。

2. 物証・間接証拠の収集

録音・盗聴（通信傍受法）: 特定の重大犯罪に限定されるが、合法的な盗聴が許可される場合がある。
隠しカメラ・録音機の使用: 内部通報者や捜査協力者による録音・録画。
資金の流れの追跡:
- 銀行口座の不審な送金記録
- 第三者経由の資金移動（ペーパーカンパニーの利用など）
- 通常の収入に対して不自然な金額の動きがある場合に所得の不一致を証拠化

3. デジタル証拠の活用

電子メール・メッセージの押収:
- LINEやWhatsAppなどのメッセージ履歴。
- サーバーログや削除済みデータの復元。
PC・スマホのデータ解析:
- フォレンジック解析で削除データの復元
- 暗号化データの解析（強制解除は困難）

4. 状況証拠の積み上げ

不自然な会合履歴: 頻繁な密会や特定の場所での繰り返しの接触記録。
出入記録の確保: ホテルや会議室の入退室記録、防犯カメラ映像。
日常生活の変化: 高額な買い物、不自然な生活水準の上昇。

5. 密告・内部告発

内部告発者の証言: 内部の関係者からの告発。
匿名通報制度の活用: 日本には公益通報者保護法があり、通報者が保護される場合がある。

6. 逮捕の根拠

捜査機関が贈収賄事件で逮捕に踏み切る場合、以下の条件が揃っている必要があります。

逮捕の要件（刑事訴訟法第199条）
- 犯罪の嫌疑が相当程度認められること（罪証の存在）
- 逃亡の恐れ
- 証拠隠滅の恐れ

7. 贈収賄事件の具体的な立件例

東京地検特捜部の捜査手法: 企業や政治家の贈収賄事件では、供述証拠に加え、銀行口座の不審な動きやメールデータの押収などの状況証拠を積み上げる方法が取られることが多いです。
オリンピック汚職事件: 関係者の供述を基に、複数の収賄側の証言を一致させ立件。

まとめ

密室で証拠が残らない場合でも、供述証拠や間接証拠の積み重ね、デジタルデータ解析、資金の流れなどを駆使して捜査が行われます。逮捕に踏み切るには「証拠隠滅の恐れ」や「逃亡の恐れ」がある場合に限られます。