EP3391076
There is also provided, in accordance with an embodiment of the invention,
本発明の実施形態によれば、
a method for sensing, which includes emitting at least one beam of light pulses and transmitting and scanning the at least one beam across a target scene.
光パルスの少なくとも１つのビームを放射することと、対象シーンにわたって、この少なくとも１つのビームを送信及び走査することを含む感知方法も提供される。
An array of sensing elements is provided, each sensing element configured to output a signal indicative of a time of incidence of a single photon on the sensing element.
感知素子のアレイが提供され、各感知素子は、感知素子への単一光子の入射時間を示す信号を出力するように構成されている。
WO2013122763
[0060] Upon incidence of x-ray photons, scintillation light emitted by scintillator 403 is coupled via cladding 401 into core 407 of the respective fibers,
Ｘ線光子の入射に応じて、シンチレータ４０３によって放出されるシンチレーション光は、クラッディング４０１を介して、個別のファイバのコア４０７内に結合され、
down-shifted in frequency (i.e., red-shifted) and propagated to one or more photo-detectors 805 (shown in Fig. 8, for example).
周波数が下方シフト（すなわち、赤方シフト）され、１つ以上の光検出器８０５（例えば、図８に示される）に伝搬される。
WO2018129243
[0043] By way of example, in FIG. 5 if the energy threshold 122 to differentiate low- and high-energy photons is specified to be 65 keV, as shown in FIG. 5,
例として、図５では、低エネルギー光子と高エネルギー光子とを区別するためのエネルギー閾値１２２が図５に示すように６５ｋｅＶであると特定される場合、
then the discard threshold may be specified to be 13 keV which is the highest energy of Compton scatter from incident energy of 65 keV.
次に廃棄閾値は、６５ｋｅＶの入射エネルギーからのコンプトン散乱の最高エネルギーである１３ｋｅＶであると特定することができる。
Since the observed photons between 13 keV and the threshold 138 (here at about 40 keV, as in FIG. 4)
１３ｋｅＶと閾値１３８（ここでは図４のように約４０ｋｅＶ）との間の観察された光子は、
are primarily or entirely caused by incidents of high-energy photons losing energy via Compton scatter events and being observed or measured as lower-energy Compton scattering events,
コンプトン散乱事象を介してエネルギーを失い、低エネルギーコンプトン散乱事象として観察または測定されている高エネルギー光子の入射によって主にまたは完全に引き起こされるので、
photons observed in this bin (i.e., bin 140) may be counted as high-energy photons,
このビン（すなわち、ビン１４０）で観察された光子は、高エネルギー光子として計数され、
effectively making a secondary high-energy bin 140 between the discard bin 110 and low-energy bin 130.
廃棄ビン１１０と低エネルギービン１３０との間に二次高エネルギービン１４０を効果的に作り出す。
WO2016092314
PC PET events of interest are events in which each of a pair of back-to-back photons undergo Compton scattering in one scintillator crystal followed by absorption in another, adjacent scintillator crystal.
関心のあるＰＣ ＰＥＴ事象は、連続的光子対の各々が、あるシンチレータ結晶においてコンプトン散乱を受け、別の隣接するシンチレータ結晶において吸収される事象である。
Such an event is illustrated in Figure 9. A pair of back-to-back photons is emitted at or near the Na-22 source 74.
このような事象が図９に示されている。連続的光子対がＮａ２２源７４にて、または近くで放出される。
A first photon of the pair of photons is incident on scintillator crystal A5 and Compton scatters, depositing a certain amount of energy which is detected as light.
光子対の第１の光子は、シンチレータ結晶Ａ５上に入射し、コンプトン散乱を受け、光として検出されるある量のエネルギーを与える。
The amount of energy detected in scintillator crystal A5 is an energy that falls within further region 32 of Figure 2.
シンチレータ結晶Ａ５において検出されるエネルギー量は、図２の更なる領域３２内にある。
The scattered photon enters crystal A1 at angle (θ^ where is the polar angle with respect to the original first photon's incident direction, and is the azimuthal angle.
散乱光子は、角度（θ１，φ１）で結晶Ａ１に入る。ここで、θ１は元の第１の光子の入射方向に関する極角であり、φ１は方位角である。
The scattered photon deposits all or almost all of its remaining energy into crystal A8.
散乱光子は、その残りの全てまたはほぼ全てを結晶Ａ８に与える。
The second photon of the pair of photons is incident on scintillator crystal B5 and Compton scatters, depositing some of its energy. The photon is scattered into crystal B8.
光子対の第２の光子は、シンチレータ結晶Ｂ５に入りコンプトン散乱を受け、そのエネルギーの幾らかを与える。光子は、結晶Ｂ８に散乱される。
