US10584412
The diamond layer can be doped or undoped, polycrystalline, nanocrystalline, or ultrananocrystalline.
【0010】
前記ダイヤモンド層は、ドープ又は非ドープの多結晶、ナノ結晶又は超ナノ結晶となり得る。
The silicon layer can be doped or undoped, polycrystalline, monocrystalline, etc. The diamond quality can have Raman half-height-peak-width of ≤20 cm<−1>, ≤15 cm<−1>, ≤10 cm<−1>, or ≤7 cm<−1>.
前記シリコン層は、ドープ又は非ドープの多結晶、単結晶等となり得る。前記ダイヤモンド品質は、20cm-1以下、15cm-1以下、10cm-1以下又は7cm-1以下のラマンピーク半値幅を有し得る。
WO2012154677
[0169] A Bruker Avance 500 spectrometer was used for the 170 measurements.
【0174】
Bruker Avance 500分光計を、17O測定に使用した。
Experimental settings were: no sample spinning, spectral width 10 kHz, 90°pulse, acquisition time 25 ms, and 256 scans.
実験設定は、サンプル回転なし、スペクトル幅10kHz、90°パルス、獲得時間25ミリ秒、および256スキャンであった。
CD3CN contained in a capillary coaxially inserted in the 5 mm tube containing the experimental sample was as used to carry out the field-frequency lock.
磁場周波数ロックを実行するために、実験サンプルを含有する5mm管に同軸上に挿入された毛細管の中に含有された、CD3CNを使用した。
The experimental solutions were enriched in 170 isotope (to 3 %) by adding 170 enriched water (10 % H2170) to improve the detection sensitivity.
検出感度を向上させるように17O豊富水(10%H217O)を添加することによって、実験溶液を17Oアイソトープの中で(3%まで)濃縮した。
The linewidth at half height of the water 170 signal was measured, and this value was used to calculate 170-transverse relaxation rate measuring (R2 = π x linewidth at half height).
水17O信号の半値幅を測定し、17O横緩和速度測定を計算するために、この値を使用した(R2=π×半値幅)。
The water exchange correlation time (τΜ ) was estimated from the analysis of the temperature dependence (between 15-80 °C) of the transverse relaxation rate for the four samples dispersed in 170-water using the Swift and Connick theory (Swift et al, 1962, J Chem Phys 37: 307).
SwiftおよびConnick理論(非特許文献71)を使用して、17O水中に分散された4つのサンプルの横緩和速度の温度依存性(15~80℃の間)の分析から、水交換相関時間(τΜ)を推定した。
At 27 °C, the re values for the four samples were as follows. Oxidized graphite = 200 ns, oxidized graphene nanoplatelets = 500 ns, reduced graphene nanoplatelets = 350 ns and graphene nanoribbons = 400 ns.
27℃で、4つのサンプルのτΜ値は、以下の通りであった。酸化黒鉛=200ナノ秒、酸化グラフェンナノプレートレット=500ナノ秒、還元グラフェンナノプレートレット=350ナノ秒、およびグラフェンナノリボン=400ナノ秒。
US2017202462
[0179] The method to estimate the light collection or sampling volume of the confocal Raman microspectrometer uses a small (1-2 μm<3>) collection volume to insure adequate resolution to collect Raman spectra from small or thin microscopic structures, such as individual collagen fibers.
【0098】
共焦点ラマン顕微分光計の光収集若しくはサンプリング体積の推定方法は、個々のコラーゲン線維のような小さい若しくは薄い微視的構造からラマンスペクトルを収集するのに十分な分解能を保証するために小さな(1~2μm3)収集体積を使用する。
In short, polystyrene beads of 1.0 μm diameter (Polysciences, Warrington, Pa.) were moved through the focused laser beam, and the Raman signal was collected as a function of the bead position relative to the center of the laser focus.
要約すれば、1.0μm直径のポリスチレンビーズ(Polyscience、フィラデルフィア州ワリントン)を集中させたレーザー光線により移動させ、そしてラマンシグナルをレーザー焦点の中心に関するビーズ位置の関数として収集した。
The step resolution of the microscope stage in the horizontal plane was 1 μm. Vertical displacement proceeded in 1.1 μm steps.
水平面での顕微鏡ステージの段階的分解能は1μmであった。垂直移動を1.1μm段階で進めた。
The position is optimized to obtain the maximal Raman signal of the bead. Lateral resolution is determined by alternately measuring the Raman signal of the central position and one of eight positions in the X or Y direction from the center of the bead using 1- or 2-μm steps.
ビーズの最大のラマンシグナルを得るように位置を至適化する。側方分解能は、中心位置、およびビーズの中心から1若しくは2μmの段階を使用してX若しくはY方向への8位置の1つのラマンシグナルを交互に測定することにより決定する。
The intensity of the strong 1004 cm<−1 >polystyrene Raman band is measured as a function of the distance to the laser focus in both the planar directions and the axial direction.
強い1004cm-1のポリスチレンのラマンバンドの強度を、平面方向および軸方向の双方でレーザー焦点への距離の関数として測定する。
The result for each direction is then fitted with a Gaussian function, and the diameter of the focused beam is determined from the full width at half-maximum intensity (FWHM).
その後、各方向の結果をガウス分布関数と当てはめ、そして集中された光線の直径を半値幅(FWHM)での幅全体から決定する。
For both lateral directions, the diameter is about 1 μm while the axial direction is 2 μm. The sampling volume is calculated to be about 2 μm<3>.
双方の側方向について直径は約1μmである一方、軸方向は2μmである。サンプリング体積は約2μm3であると計算され
る。
WO2007050123
A related-art grating spectrometer may have a resolution of 3 pixels / nm but not a known good dispersion (in nm/μm) .
【0010】
関連技術の格子分光計は、既知の良好な分散(nm/μm単位)ではないが3ピクセル/nmの分解能を有する。
Other features and requirements that are to be achieved with the present device may include, for example, a large aperture to maximize S/N. Spectral resolution may be Δλ300/5 = 60.
本デバイスを用いて達成される他の特徴及び要件としては、たとえば、S/Nを最大化する大きい開口度が挙げらる。スペクトル分解能はΔλ≦5nm半値幅であるので、λ/Δλ≧300/5=60となる。
There may be a sufficient number of grating grooves, N, (in grating 14) to achieve a λ/Δλ ≤ n-N resolution that is greater than the one given by the image of the slit + MDD + optical fiber on the CCD pixels, where n is the order of the observed grating spectrum.
CCDピクセル上でスリット+MDD+光ファイバーのイメージにより与えられる分解能よりも大きいλ/Δλ≦n・Nの分解能が達成されるように、十分な数Nの格子溝(格子14中)を存在させる。式中、nは、観測される格子スペクトルの次数である。
Blazing of the grooves may be consistent with the desired observation order.
溝を偏倚させることにより、所望の観測次数に整合させることができる。
Observation order and spectral- and detector-range may be provided to minimize interference among different orders at the detector array 19. There may be diffraction-limited resolution and focusing on the PDs (photo diodes) .
検出器アレイ19における異なる次数間の干渉を最小限に抑えるように、観測次数並びにスペクトル領域及び検出領域を提供する。回折限界分解能及びPD(フォトダイオード)上への集束が可能である。
The overall small overall volume may enable wafer-level, high-volume and low-cost fabrication. Detection of spectral MDD emission may be in the 200-400 nm range.
全体積が全体的に小さいので、ウェーハレベルで大量にかつ低コストで製造を行いうる。分光MDD発光の検出は、200~400nmの領域で行うことができる。
In the fabrication of the present device, the specifications noted here may be for a differential MDD 17 design in a 100 x 100 micron channel, to operate in air, and be duty-cycled as much as possible but able to follow GC peaks of >15 ms half-width.
【0030】
本デバイスを製造する場合、本明細書に記載の仕様は、空気中で動作する100×100ミクロンのチャネル内の特殊なMDD17設計用でありかつできるかぎり、多くデューティーサイクルであるが、>15msの半値幅のGCピークを追跡可能なものである。
Measurements may include MDD impedance, current or voltage and an optical output into 3-8 channels selected via interference filters .
測定は、MDDのインピーダンス、電流、又は電圧と、干渉フィルターを介して選択される3~8個のチャネル中への光出力と、を含みうる。
EP3011315
[00.135} Estimated Resolution: Axial resolution can be estimated by the MS width-half maximum ("FWH " ) of the penetration depth distribution and the lateral resolu tion can be determined from the FWHM of the radial scattering PDF.
【0084】
分解能の評価:進入深さ分布の半値幅(「FWHM」)によれば軸方向分解能を評価することができ、動径散乱PDFのFWHMからは横方向分解能を決定することができる。
Estimated values using MCRT can be plotted (e.g., FIG, 18). Spatial resolution can degrade with depth (e.g., Table I ).
MCRTを用いれば推定値をプロットすることができる(たとえば図18)。空間分解能は、深さとともに低下し得る(たとえば表1)。
However, over superficial depths, the estimated spatial resolution about <1 ΟΟμι<η>can be sufficient to evaluate thin caps that can be most clinically relevant.
一方、表面に近い深さにわたっては、約<100μmの推定された空間分解能は、臨床的に最も重要な薄被膜を評価するのに十分とすることができる。
At. deeper depths (abou >1 0μπι). resolution approximately about !00-200(um can be sufficient to evaluate large necrotic cores of highest, significance.
もっと深い範囲(>100μm)では最も重要な大きな壊死コアを評価するために約100~200μmくらいの分解能は十分とすることができる。
EP2937928
[0059] As illustrated by FIGS. 8 and 9 , the battery management system can include an LED as a light source 802 coupled into an optical fiber 806 which is coated with a gas-specific coating 808, 909 disposed along the length of the optical fiber or disposed at the end time of the optical fiber.
【0057】
図8および9によって示されるように、バッテリマネージメントシステムは、光ファイバ806に連結された光源802としてLEDを含み、これは光ファイバの長さに沿って配設されたまたは光ファイバの終わりにおいて配設されたガス特定コーティング808,909でコーティングされる。
The sensing layer 808, 909 has one or more optical properties that change in the presence of a specific gas. The input light produced by the LED is preferably broad band light with a certain center wavelength and FWHM (Full-Width Half-Maximum).
センシング層808,909は、特定ガスの存在下で変化する1つ以上の光学特性を有する。LEDによって生じたインプット光は、好ましくは特定の中心波長およびFWHM(半値幅)を有する広いバンド光である。
The presence of the gas changes the transmission properties of the gas-specific coating 808, 909 on the fiber 806 in a certain spectral range.
ガスの存在により、特定のスペクトル範囲にあるファイバ806上のガス特異コーティング808,909の透過特性を変化させる。
Depending on the nature of the sensing layer 808, 909 the presence of the gas can either increase or decrease the absorption in this spectral range according to some embodiments.
センシング層808,909の性質に依存して、ガスの存在は、一部の実施形態によればこのスペクトルの吸収を増大または低減し得る。
1)スペクトル半値幅: spectral radiation bandwidth
半値全幅(はんちぜんはば)(FWHM、Full Width at Half Maximum)
半値半幅(HWHM、Half Width at Half Maximum)
光技術用語解説、ウシオ電機
2)半値幅:half width
「ピーク値の半分以上の値全体の幅を示す半値全幅(FWHM)で表されるが、対称性が良い場合は、ピークから半値の距離に相当する半値半幅(HWHM)が使われる場合もある」、天文学辞典、日本天文学会
3)半値幅(はんちはば、half width)は、山形の関数の広がりの程度を表す指標。半値全幅 (はんちぜんはば、full width at half maximum, FWHM) と、その半分の値の半値半幅 (half width at half maximum, HWHM) とがある。単に半値幅と言うと半値全幅のことが多い。(半値幅、Wikipedia)
4)Full width at half maximum, Wikipedia
"In a distribution, full width at half maximum (FWHM) is the difference between the two values of the independent variable at which the dependent variable is equal to half of its maximum value. In other words, it is the width of a spectrum curve measured between those points on the y-axis which are half the maximum amplitude.
Half width at half maximum (HWHM) is half of the FWHM if the function is symmetric.
FWHM is applied to such phenomena as the duration of pulse waveforms and the spectral width of sources used for optical communications and the resolution of spectrometers.
The term full duration at half maximum (FDHM) is preferred when the independent variable is time."