原発は核分裂に伴うエネルギー放出の利用である．
図は原子核の結合エネルギーの質量数との関係で，鉄 Fe あたりで最大となる．鉄より軽い核種は融合してエネルギーを放出することができ，鉄より重い核種は分裂してエネルギーを放出することができる．例えばウラニウム U の核分裂で利用できるエネルギーは，理想的な場合で (実際はもっと小さい) このグラフで U の縦軸と Fe の縦軸の，それぞれの値の差である．
核分裂は (核融合も!) 不可逆過程であるから，エントロピーを増大させる．これを計算して，火力発電の場合と比較してみたいとは思うのだが，どうしていいかわからない．
50 年以上前の大学の熱力学ではエントロビー S=Q/T と定義していたが，核分裂の場合熱 Q って何? 温度 T って何? という疑問から先へは進めない．
核分裂で，もとの原子核はこなごなになってしまう．これは原発で熱中性子によってウラン235 (グラフでは赤) ．プルトニウム239 (青)) およびトリウム燃料サイクルにおいてウラン233 (緑) が核分裂を起こした場合の核分裂生成物の収率を，横軸を質量数として示したものである．山がふたつできるのが特徴．
統計力学が定義するエントロピーは W を状態の数として，S=klnW (k はボルツマン定数) であって，W を核分裂生成物の状態数と考えれば感覚と合う．しかし同じ不可逆過程でも核融合の場合は，例えば D+T→4He+n で，このような発想で状態数を定義してもうまくいきそうにない．
熱力学はマクロな，統計力学はミクロなアプローチと考えれば，この問題を考えるには熱力学が適しているように思える．アマゾンであたったところでは，
- 田崎晴明 『熱力学―現代的な視点から』(2000) 培風館(新物理学シリーズ) ISBN 978-4-563-02432-1.
- 清水明 『熱力学の基礎』 (2007)東大出版会 ISBN 978-4-13-062609-5.
あたりから勉強しなおす必要がありそう．
しかし気が進まない．物理屋は素核屋と物性屋に分類でき，前者はたいていエントロピーが苦手である．自分は二者の境界を泳いできたのだが...
ふたつのグラフはhttps://ja.wikipedia.org/wiki/核分裂反応によります．
